復(fù)盛空壓靈活力學(xué)剖析

像復(fù)盛空壓靈活力學(xué)那樣龐雜的問題，是無法用幾頁紙作有用歸納綜合的。 然而,有些在機(jī)器狀況剖析中是必需熟悉和相識(shí)的。

一個(gè)復(fù)盛空壓機(jī)體系的頻率或臨界速率是由轉(zhuǎn)速以及 支承構(gòu)造的質(zhì)量和剛度來決議的。

有幾種普遍使用的計(jì)算步伐，對(duì)付給定的一組復(fù)盛空壓機(jī)和 支承參數(shù)，用這些步伐便可面出響應(yīng)的橫向臨界速率圖。

橫向臨界速率圍 臨界速率圖用來圖示橫向臨界速變，從曲線圖左邊的自由支承復(fù)盛空壓機(jī)到右邊的緊固在 盡對(duì)剛性軸承之間的復(fù)盛空壓機(jī)，散布在這范疇內(nèi)的橫向臨界速率對(duì)支承剛度的關(guān)系曲線，通 常有三個(gè)或三個(gè)以上的臨界值。

當(dāng)現(xiàn)實(shí)支承剛度對(duì)速率的曲線疊加來臨界速率圖上時(shí)，那 么曲線訂交的一些點(diǎn)便可決議體系臨界速率值的地位。

在臨界速率圖的左邊，支承構(gòu)造比擬復(fù)盛空壓機(jī)自己是很柔軟的。是以，當(dāng)復(fù)盛空壓機(jī)經(jīng)由過程第一 和第二臨界值時(shí)，便可將復(fù)盛空壓機(jī)假設(shè)為剛體模態(tài)。

在圖的右邊，支承構(gòu)造是盡對(duì)剛性的。 迫使復(fù)盛空壓機(jī)入進(jìn)彎幽模態(tài)。一個(gè)臨界速率圖僅道用于一種特定的現(xiàn)實(shí)構(gòu)造,如構(gòu)造有變化， 便應(yīng)從頭計(jì)算臨界轉(zhuǎn)速。

然而，從用于簡(jiǎn)化狀況的式(2-12) 所表白的某些變化對(duì)臨界速率的影響，可推導(dǎo)出某些一般原則如下: 當(dāng)削減跨距或增添軸徑來增添剛性時(shí)，將使 曲線向上移動(dòng)，致使臨界值在較高速率上泛起。

當(dāng)增添重量,減小軸徑，或增添跨距， 將使曲線向下移動(dòng)，致使臨界值在較低速率上泛起。

支承剛度對(duì)速率的曲線凡是隨速率增添而增添，然而，它也可能起先增 加，然后削減或呈現(xiàn)其它外形，這取決于現(xiàn)實(shí)體系動(dòng)力學(xué)。

因?yàn)榕R界值地點(diǎn)的地位險(xiǎn)些老是隨速率稍有變化，是以將我們所觀測(cè)到的空壓機(jī)運(yùn)行 中的臨界值與在該速率上鼓勵(lì)所得的臨界值比擬較，兩者可以有幾百轉(zhuǎn)每分鐘的差異。 在諧振凌亂不不亂的情形下,臨界速率的變動(dòng)表示為不--致，從而會(huì)攪渾診斷。

支承剛度在程度面和垂直面之間也可以有較年夜的變化，依據(jù)相應(yīng)是在哪個(gè)平面上觀 測(cè)，便會(huì)發(fā)生兩個(gè)自力的和大相徑庭的臨界值。

凡是在這情形下,在兩平面之間還存在 其些彼此的耦互助用，就會(huì)發(fā)生如圖所示的雙峰形臨界相應(yīng)。

第一個(gè)較低的峰產(chǎn)生 在非測(cè)景平面的相應(yīng)經(jīng)由過程它的臨界值時(shí)，第二個(gè)較岑嶺產(chǎn)生在丈量平面內(nèi)的臨界值處。